Opérateur laplacien

L'opérateur laplacien, ou simplement le laplacien, est l'opérateur différentiel défini par l'application de l'opérateur gradient suivie de l'application de l'opérateur divergence :

$\Delta \phi ={\vec {\nabla }}^{2}\phi ={\vec {\nabla }}\cdot ({\vec {\nabla }}\phi )=\operatorname {div} \left({\overrightarrow {\operatorname {grad} }}~\phi \right)$

Intuitivement, il combine et relie la description statique d'un champ (décrit par son gradient) aux effets dynamiques (la divergence) de ce champ dans l'espace et le temps. C'est l'exemple le plus simple et le plus répandu d'opérateur elliptique.

Il apparaît dans la formulation mathématique de nombreuses disciplines théoriques, comme la géophysique, l'électrostatique, la thermodynamique, la mécanique classique et quantique. On le retrouve systématiquement dans les expressions de l'équation de Laplace, de l'équation de Poisson, de l'équation de la chaleur et l'équation d'onde.

L'opérateur laplacien appliqué deux fois est appelé bilaplacien.

Présentation

Effet physique

Une manière d'aborder la compréhension du laplacien est de remarquer qu'il représente l'extension en dimension trois (ou deux, ou plus) de ce qu'est la dérivée seconde en dimension un.

De même que le gradient est l'équivalent en 3D de la variation temporelle, de même le laplacien reflète la dérivée seconde qu'est l'accélération : il prend des valeurs importantes dans des zones qui sont fortement concaves ou convexes, c'est-à-dire qui marquent un déficit par rapport au plan de « distribution moyenne » que matérialise le gradient. Une valeur importante (en positif ou négatif) du laplacien signifie que localement, la valeur du champ scalaire est assez différente de la moyenne de son environnement ; et sur le plan dynamique, cette différence de valeur demande à être comblée.

D'une manière générale, on aura donc des équations physiques traduisant que la vitesse d'évolution d'une grandeur physique en un point sera d'autant plus grande que le laplacien est important en ce point, le rapport entre les deux étant donné par un coefficient de diffusion.

C'est ce que traduit par exemple l'équation de la chaleur :

${\frac {\partial }{\partial t}}$$T$ = $\alpha$.$\nabla ^{2}$$T$

La vitesse de variation de la température en un point est (à un coefficient près) d'autant plus grande que l'écart de température avec la moyenne de son entourage est important.

Définition

Symbolisé par la lettre grecque delta, il correspond donc à l'opérateur nabla appliqué deux fois à la fonction considérée. Il s'applique le plus souvent aux champs scalaires, et son résultat est alors également un champ scalaire. La première application de nabla porte sur un scalaire : il s'agit donc d'un gradient, et le résultat est un vecteur :

${\vec {\nabla }}\phi ={\begin{pmatrix}{\frac {\partial \phi }{\partial x}}\\{\frac {\partial \phi }{\partial y}}\\{\frac {\partial \phi }{\partial z}}\end{pmatrix}}$

La deuxième opération porte alors sur un vecteur. Il s'agit alors d'une divergence, et le résultat est un scalaire :

${\vec {\nabla }}\cdot ({\vec {\nabla }}\phi )={\begin{pmatrix}{\frac {\partial }{\partial x}}&{\frac {\partial }{\partial y}}&{\frac {\partial }{\partial z}}\end{pmatrix}}.{\begin{pmatrix}{\frac {\partial \phi }{\partial x}}\\{\frac {\partial \phi }{\partial y}}\\{\frac {\partial \phi }{\partial z}}\end{pmatrix}}={\frac {\partial ^{2}\phi }{\partial x^{2}}}+{\frac {\partial ^{2}\phi }{\partial y^{2}}}+{\frac {\partial ^{2}\phi }{\partial z^{2}}}$,

d'où les identités mentionnées en introduction.

Étant le résultat d'une double dérivation spatiale, s'il est appliqué à une grandeur physique Modèle:Mvar de dimension [[[:Modèle:Mvar]]], le résultat sera en [[[:Modèle:Mvar]]] par mètre carré.

Changement de système de coordonnées

Pour un champ scalaire, une fois établi le tenseur métrique Modèle:Mvar, on a :

$\Delta a={\frac {1}{\sqrt {\det g}}}\partial _{i}\left({\sqrt {\det g}}\;g^{ij}\partial _{j}a\right)$.

Cette formule permet de calculer facilement le laplacien dans un système de coordonnées quelconque.

Laplacien de tenseurs

De manière plus générale, l'opérateur laplacien vectoriel, lui, s'applique aux champs vectoriels, et la définition du laplacien par la divergence du gradient (celle-ci étant prise sur l'indice tensoriel créé par le gradient) est valable pour un champ tensoriel quelconque Modèle:Mvar. Attention cependant à ce que dans ce cas, la formule $\Delta \phi =\nabla (\nabla \phi )$ devient fausse. Le laplacien d'une matrice de coordonnées est la matrice des laplacien des coordonnées. Le laplacien

$\Delta a=a_{;i}^{;i}=g^{ij}a_{;i;j}$

a le même nombre d'indices que Modèle:Mvar. Le laplacien admet une généralisation aux espaces non euclidiens suffisamment lisses, appelé opérateur de Laplace-Beltrami.

Expression dans différents systèmes de coordonnées

Coordonnées cartésiennes

• En coordonnées cartésiennes bidimensionnelles, le laplacien est :$\Delta =\nabla ^{2}={\frac {\partial ^{2}}{\partial x^{2}}}+{\frac {\partial ^{2}}{\partial y^{2}}}$.
• En coordonnées cartésiennes tridimensionnelles :$\Delta =\nabla ^{2}={\frac {\partial ^{2}}{\partial x^{2}}}+{\frac {\partial ^{2}}{\partial y^{2}}}+{\frac {\partial ^{2}}{\partial z^{2}}}$.
• En coordonnées cartésiennes dans ℝModèle:Exp :$\Delta f(x_{1},\ldots ,x_{n})=\sum _{k=1}^{n}{\frac {\partial ^{2}f}{\partial x_{k}^{2}}}(x_{1},\ldots ,x_{n})$.

Coordonnées polaires

En coordonnées polaires (donc en dimension 2), le laplacien s'exprime de la façon suivanteModèle:, :

${\begin{aligned}\Delta f&={\frac {1}{r}}{\frac {\partial }{\partial r}}\left(r{\frac {\partial f}{\partial r}}\right)+{\frac {1}{r^{2}}}{\frac {\partial ^{2}f}{\partial \theta ^{2}}}\\&={\frac {\partial ^{2}f}{\partial r^{2}}}+{\frac {1}{r}}{\frac {\partial f}{\partial r}}+{\frac {1}{r^{2}}}{\frac {\partial ^{2}f}{\partial \theta ^{2}}}.\end{aligned}}$

Coordonnées cylindriques (dimension 3)

Il suffit d'ajouter ${\frac {\partial ^{2}f}{\partial z^{2}}}$ au laplacien en coordonnées polaires ci-dessus pour obtenir celui correspondant au paramétrage cylindrique $(x=r\cos \theta ,y=r\sin \theta ,z)$ :

${\begin{aligned}\Delta f&={\frac {1}{r}}{\frac {\partial }{\partial r}}\left(r{\frac {\partial f}{\partial r}}\right)+{\frac {1}{r^{2}}}{\frac {\partial ^{2}f}{\partial \theta ^{2}}}+{\frac {\partial ^{2}f}{\partial z^{2}}}\\&={\frac {\partial ^{2}f}{\partial r^{2}}}+{\frac {1}{r}}{\frac {\partial f}{\partial r}}+{\frac {1}{r^{2}}}{\frac {\partial ^{2}f}{\partial \theta ^{2}}}+{\frac {\partial ^{2}f}{\partial z^{2}}}.\end{aligned}}$

Coordonnées sphériques (dimension 3)

Avec le paramétrage

$(x=r\sin(\theta )\cos(\varphi ),y=r\sin(\theta )\sin(\varphi ),z=r\cos(\theta ))$,

le laplacien s'exprime de la façon suivante :

$\Delta f={\frac {\partial ^{2}f}{\partial r^{2}}}+{\frac {2}{r}}{\frac {\partial f}{\partial r}}+{\frac {1}{r^{2}}}{\frac {\partial ^{2}f}{\partial \theta ^{2}}}+{\frac {1}{r^{2}\tan \theta }}{\frac {\partial f}{\partial \theta }}+{\frac {1}{r^{2}\sin ^{2}\theta }}{\frac {\partial ^{2}f}{\partial \varphi ^{2}}}$.

Ou sous une autre forme, qui peut être plus adaptée pour certains calculs, et redonne la formule précédente une fois développée :

$\Delta f={\frac {1}{r^{2}}}{\frac {\partial }{\partial r}}\left(r^{2}{\frac {\partial f}{\partial r}}\right)+{\frac {1}{r^{2}\sin \theta }}{\frac {\partial }{\partial \theta }}\left(\sin \theta {\frac {\partial f}{\partial \theta }}\right)+{\frac {1}{r^{2}\sin ^{2}\theta }}{\frac {\partial ^{2}f}{\partial \varphi ^{2}}}$.

Coordonnées hypersphériques (dimension 4)

Avec le paramétrage

$(x=r\cos(\psi )\cos(\varphi )\cos(\theta ),y=r\cos(\psi )\cos(\varphi )\sin(\theta ),z=r\cos(\psi )\sin(\varphi ),t=r\sin(\psi ))$,

le laplacien s'exprime de la façon suivante :

$\Delta f={\frac {\partial ^{2}f}{\partial r^{2}}}+{\frac {3}{r}}{\frac {\partial f}{\partial r}}+{\frac {1}{r^{2}\cos ^{2}\psi \cos ^{2}\varphi }}{\frac {\partial ^{2}f}{\partial \theta ^{2}}}+{\frac {1}{r^{2}\cos ^{2}\psi }}{\frac {\partial ^{2}f}{\partial \varphi ^{2}}}-{\frac {\tan \varphi }{r^{2}\cos ^{2}\psi }}{\frac {\partial f}{\partial \varphi }}+{\frac {1}{r^{2}}}{\frac {\partial ^{2}f}{\partial \psi ^{2}}}-{\frac {2\tan \psi }{r^{2}}}{\frac {\partial f}{\partial \psi }}$.

Coordonnées sphériques en dimension quelconque

En coordonnées hypersphériques

$(x_{1}=\varphi _{1}\cos \varphi _{2},x_{2}=\varphi _{1}\sin \varphi _{2}\cos \varphi _{3},\ldots ,x_{n-1}=\varphi _{1}\sin \varphi _{2}\ldots \sin \varphi _{n-1}\cos \varphi _{n},x_{n}=\varphi _{1}\sin \varphi _{2}\ldots \sin \varphi _{n-1}\sin \varphi _{n})$,

le laplacien s'exprime de la façon suivante :

$\Delta f={\frac {\partial ^{2}f}{\partial \varphi _{1}^{2}}}+{\frac {n-1}{\varphi _{1}}}{\frac {\partial f}{\partial \varphi _{1}}}+{\frac {1}{\varphi _{1}^{2}}}\left({\frac {\partial ^{2}f}{\partial \varphi _{2}^{2}}}+{\frac {n-2}{\tan \varphi _{2}}}{\frac {\partial f}{\partial \varphi _{2}}}\right)+{\frac {1}{{\varphi _{1}}^{2}}}\sum _{i=3}^{n}\left[{\left(\prod _{k=2}^{i-1}{\frac {1}{\sin ^{2}\varphi _{k}}}\right)\left({\frac {\partial ^{2}f}{\partial \varphi _{i}^{2}}}+{\frac {n-i}{\tan \varphi _{i}}}{\frac {\partial f}{\partial \varphi _{i}}}\right)}\right]$.

Propriétés

• L'opérateur laplacien est linéaire : $\Delta (\lambda f+g)=\lambda \Delta f+\Delta g~$
• L'opérateur laplacien vérifie la règle de Leibniz pour un opérateur différentiel d'ordre deux :$\Delta (fg)=(\Delta f)\,g+2\cdot (\nabla f)\cdot (\nabla g)+f(\Delta g)$
• L'opérateur laplacien est un opérateur négatif, au sens où, pour toute fonction lisse Modèle:Mvar à support compact, on a :$\int \phi \,\Delta \phi \ =\ -\int \|\operatorname {grad} \ \phi \|^{2}\quad \leq 0$.Cette égalité se démontre en utilisant la relation $\Delta ={\text{div grad}}$, en intégrant par parties, et en utilisant une version du théorème de Stokes, qui se transpose à l'intégration par parties dans le cas unidimensionnel.
• L'opérateur laplacien est indépendant du choix de la base orthonormale décrivant les variables spatiales.

Fonction harmonique

Modèle:Article détaillé Une fonction $f:E\rightarrow \mathbb {R}$ (avec $E\subset \mathbb {R} ^{n}$) est dite harmonique si elle vérifie l'équation suivante, appelée équation de Laplace :

$\forall x\in E,\quad (\Delta f)(x)=0$.

Interprétation

Modèle:Article connexe Le raisonnement se limitera au cas du plan. La dérivée d'une fonction en un point situé sur une droite se définit comme la limite du rapport des variations autour de ce point de la fonction et de la variable lorsque cette dernière variation tend vers zéro. En calcul numérique, une approximation de cette dérivée est donc obtenue pour un pas Modèle:Mvar en utilisant des différences finies :

$\phi '(x)={\frac {\phi (x+h/2)-\phi (x-h/2)}{h}}$.

La dérivée seconde s'exprime par

$\phi ''(x)={\frac {\phi '(x+h/2)-\phi '(x-h/2)}{h}}={\frac {\phi (x+h)+\phi (x-h)-2\phi (x)}{h^{2}}}$.

Cette quantité, qui tend vers le laplacien lorsque Modèle:Mvar tend vers 0, est proportionnelle à la différence entre la demi-somme des valeurs extrêmes et la valeur centrale. La propriété se généralise à un nombre quelconque de variables.

Approche géométrique

Il est indispensable de bien dégager une interprétation physique simple pour le laplacien, autrement dit de se demander quelle est la signification physique de la quantité Modèle:Math, où Modèle:Mvar est une grandeur physique quelconque. En particulier, Modèle:Mvar peut être le potentiel gravifique Modèle:Mvar ou le potentiel de pesanteur Modèle:Mvar, mais Modèle:Mvar peut aussi désigner une quantité plus compliquée qu'une simple grandeur scalaire, par exemple un vecteur ou un tenseur. Le laplacien étant un opérateur scalaire, on peut donc établir sa signification physique dans un système de coordonnées au choix. Pour des raisons de simplicité, nous utilisons ici des coordonnées cartésiennes Modèle:Mvar, Modèle:Mvar, Modèle:Mvar, dans lesquelles Modèle:Math s'exprime par

$\nabla ^{2}={\frac {\partial ^{2}}{\partial x^{2}}}+{\frac {\partial ^{2}}{\partial y^{2}}}+{\frac {\partial ^{2}}{\partial z^{2}}}$.

Supposons qu'en un point Modèle:Mvar quelconque, pris comme origine de ce système d'axes Modèle:Mvar, le champ Modèle:Mvar prenne la valeur Modèle:Math. Considérons un cube élémentaire de côté Modèle:Mvar, dont les arêtes sont parallèles aux axes de coordonnées et dont le centre se confond avec l'origine Modèle:Mvar. La valeur moyenne de Modèle:Mvar dans ce cube élémentaire, autrement dit la valeur moyenne de Modèle:Mvar au voisinage du point Modèle:Mvar, est fournie par l'expression

${\overline {\phi }}={\frac {1}{a^{3}}}\int _{\mathcal {C}}\phi (x,y,z)\;\mathrm {d} x\mathrm {d} y\mathrm {d} z$,

où les trois intégrations portent chacune sur le cube Modèle:Math.

En un point Modèle:Math arbitraire au voisinage de Modèle:Math, développons Modèle:Mvar en série de Taylor-Maclaurin. On a ainsi :

$\phi (x,y,z)=\phi _{0}+\left({\frac {\partial \phi }{\partial x}}\right)_{0}x+\left({\frac {\partial \phi }{\partial y}}\right)_{0}y+\left({\frac {\partial \phi }{\partial z}}\right)_{0}z$$+{\frac {1}{2}}\left[\left({\frac {\partial ^{2}\phi }{\partial x^{2}}}\right)_{0}x^{2}+\left({\frac {\partial ^{2}\phi }{\partial y^{2}}}\right)_{0}y^{2}+\left({\frac {\partial ^{2}\phi }{\partial z^{2}}}\right)_{0}z^{2}\right]$$+\left({\frac {\partial ^{2}\phi }{\partial x\partial y}}\right)_{0}xy+\left({\frac {\partial ^{2}\phi }{\partial y\partial z}}\right)_{0}yz+\left({\frac {\partial ^{2}\phi }{\partial z\partial x}}\right)_{0}zx+\ldots$

D'une part, les fonctions impaires dans cette expression fournissent, par intégration de Modèle:Math à Modèle:Math, une contribution nulle à Modèle:Surligner. Par exemple,

$\int _{\mathcal {C}}x\;\mathrm {d} x\mathrm {d} y\mathrm {d} z=\left[{\frac {\left({\frac {a}{2}}\right)^{2}}{2}}-{\frac {\left({\frac {-a}{2}}\right)^{2}}{2}}\right]\left[{\frac {a}{2}}-{\frac {-a}{2}}\right]\left[{\frac {a}{2}}-{\frac {-a}{2}}\right]=[0][a][a]=0$.

D'autre part, les fonctions paires fournissent chacune une contribution de a⁵/12. Par exemple,

$\int _{\mathcal {C}}x^{2}\;\mathrm {d} x\mathrm {d} y\mathrm {d} z=\left[{\frac {\left({\frac {a}{2}}\right)^{3}}{3}}-{\frac {\left({\frac {-a}{2}}\right)^{3}}{3}}\right]\left[{\frac {a}{2}}-{\frac {-a}{2}}\right]\left[{\frac {a}{2}}-{\frac {-a}{2}}\right]={\frac {a^{5}}{12}}$.

On en déduit que

${\overline {\phi }}=\phi _{0}+{\frac {a^{2}}{24}}\left({\frac {\partial ^{2}\phi }{\partial x^{2}}}+{\frac {\partial ^{2}\phi }{\partial y^{2}}}+{\frac {\partial ^{2}\phi }{\partial z^{2}}}\right)_{0}$,

ou encore

${\overline {\phi }}=\phi _{0}+{\frac {a^{2}}{24}}{\bigl (}\nabla ^{2}\phi {\bigr )}_{0}$.

Comme le point Modèle:Mvar a été choisi arbitrairement, on peut l'assimiler au point courant Modèle:Mvar et laisser tomber l'indice 0. On obtient donc l'expression suivante, dont l'interprétation est immédiate :

$\nabla ^{2}\phi ={\frac {24}{a^{2}}}\left({\overline {\phi }}-\phi \right)$,

c'est-à-dire la quantité Modèle:Math est proportionnelle à la différence Modèle:Math. La constante de proportionnalité vaut Modèle:Math en axes cartésiens. En d'autres termes, la quantité Modèle:Math est une mesure de la différence entre la valeur de Modèle:Mvar en un point quelconque Modèle:Mvar et la valeur moyenne Modèle:Surligner au voisinage du point Modèle:Mvar. En particulier, les fonctions harmoniques Modèle:Supra ont la propriété d'être des fonctions moyennes (ou des « fonctions de classe moyenne »).

Remarque : le laplacien d'une fonction peut aussi être interprété comme la courbure moyenne locale de la fonction, que l'on visualise aisément pour une fonction Modèle:Mvar à une seule variable. On vérifiera aisément que le raisonnement proposé ici pour le laplacien s'applique à une fonction Modèle:Mvar et à sa dérivée seconde. La dérivée seconde (ou courbure) représente ainsi la déviation locale de la moyenne par rapport à la valeur au point considéré.

Voir aussi

Articles connexes

• Harmonique cylindrique
• Harmonique sphérique
• Théorie du potentiel

Liens externes

• Modèle:MathWorld
• Modèle:Handbook of Mathematical Functions (Abramowitz et Stegun), chap. 21